Transformasi Lorentz

Mékanika Relativistic - mékanika nu ngulik gerak awak di velocities deukeut jeung laju cahaya.

Dina dasar tiori rélativitas husus pikeun nganalisis konsep simultaneity dua acara nu nyokot tempat di béda pigura inersial sahiji rujukan. Ieu hukum Lorentz. Dibikeun sistem tetep tina cooling na H1O1U1 sistem, anu ngalir relatif ka laju cooling Sistim V. Urang ngenalkeun notasi nu:

HOU = K = K1 H1O1U1.

Urang nganggap yen dua sistim gaduh instalasi husus kalawan sél photovoltaic, nu lokasina di titik tina AC na A1C1. Jarak antara aranjeunna nyaeta sami. Persis di tengah antara A jeung C, A1 na C1 anu masing-masing B na B1 di band ti ngarenah lampu. lampu sapertos nu cahayana dina waktos anu sareng di momen nalika B na B1 anu tibalik hiji sarua séjén.

Anggap eta di awal pigura waktos K sarta K1 anu Blok tapi instrumen maranéhanana anu offset ti unggal lianna. Salila gerak rélatif K1 K dina laju V di sawatara titik dina jangka waktu na B1 sarua. Dina titik ieu bulbs waktu, anu dina spot ieu bakal terang nepi. Panitén, ayana dina Sistim K1 ngadeteksi kajadian simultaneous of A1 lampu na C1. Nya kitu, hiji panitén dina Sistim K nangtukeun pintonan simultaneous cahaya dina A jeung C. Dina hal ieu, lamun panitén dina K bakal candak lampu sistem distribusi K1, anjeunna bakal aya bewara yén lampu nu sumping ti B1 moal datangna sakaligus nepi ka A1 na C1 . Ieu alatan kanyataan yén sistem K1 ngalir dina laju V relatif ka sistem K.

pangalaman ieu confirms yén hiji panitén jam tangan dina acara Sistim K1 dina A1 na C1 lumangsung sakaligus tur bounds panitén dina K acara sapertos moal jadi simultaneous. Hartina, selang waktu gumantung kana sistem rujukan.

Ku kituna, hasil analisis némbongkeun yén sarua geus katampa dina mékanika klasik, dianggap teu sah, nyaéta: t = T1.

pangaweruh tinangtu tina dasar rélativitas husus tur salaku hasil tina analisis jeung set percobaan ngusulkeun persamaan Lorenz (transformasi Lorentz) anu ningkatkeun klasik transformasi Galileo.

Anggap eta dina pigura K mangrupakeun bagean AB, nu koordinat sadayana A (x1, Y1, z1), B (x2, Y2, z2). Ti transformasi Lorentz eta dipikanyaho yén koordinat Y1 jeung Y2, sarta z2 na z1 rupa-rupa transformasi Galileo. Koordinat x1 jeung x2, kahareupna ngarobah persamaan Lorentz.

Lajeng panjang bagean AB dina Sistim K1 nyaéta langsung proporsional jeung parobahan dina sistem tina bagean A1B1 K. kituna, aya hiji shrinkage relativistic tina panjang ségmén nu alatan laju ngaronjat.

Ti kaluaran Lorentz do di handap: di hiji speed nu deukeut jeung laju cahaya, aya hiji disebut waktos bisa ngaleuleuskeun (kembar paradoks).

Anggap eta dina waktu pigura K antara dua acara ditangtukeun kitu: t = t2-T1, sarta waktu sistem K1 antara dua acara diartikeun: t = t22-t11. Waktos dina hiji sistem koordinat relatif ka nu eta dianggap dibenerkeun, disebut sistem waktu nu ditangtoskeun. Mun nu jangka waktu nu ditangtoskeun dina K leuwih ti nu jangka waktu nu ditangtoskeun dina Sistim K1, mangka urang bisa disebutkeun yen laju henteu enol.

Sistem mobile K, waktu deceleration, nu diukur dina sistem dibereskeun.

Dipikawanoh ti mékanika yén lamun awak gerak rélatif kana sistem kalawan koordinat speed V1, sarta sistem sarupaning ieu pindah relatif ka sistem tetep tina koordinat jeung speed V2, laju awak relatif ka koordinat sistem cicing dihartikeun kieu: V = V1 + V2.

Rumus ieu teu cocog pikeun nangtukeun laju awak dina mékanika relativistic. Pikeun mékanika misalna dimana transformasi Lorentz nu dipaké, nuturkeun rumus di handap ieu nyepeng:

V = (V1 + V2) / (1 + V1V2 / cc).